Как определяется логарифмический коэффициент затухания?

Вынужденные колебания – это колебания, которые происходят в колебательной системе под действием внешней вынуждающей силы:

,

где - частота внешней силы.

В этом случае уравнение второго закона Ньютона имеет вид:

Введем обозначения

Тогда получим

- (8)

- дифференциальное уравнение вынужденных колебаний.

Это уравнение является неоднородным дифференциальным уравнением. Общее решение неоднородного уравнения равно сумме общего решения соответствующего однородного уравнения и частного решения неоднородного. Общее решение однородного уравнения мы уже знаем (см. уравнение (4) и его решение (5)).

Остается найти частное (не содержащее произвольных постоянных) решение уравнения (8). Это частное решение имеет вид:

, (9)

где .

Функция (9) описывает установившиеся вынужденные колебания. Они представляют собой гармонические колебания с частотой, равной частоте вынуждающей силы. Амплитуда вынужденных колебаний

(10)

пропорциональна амплитуде вынуждающей силы, а также зависит от частоты вынуждающей силы. Вынужденные колебания отстают по фазе от вынуждающей силы, причем величина отставания также зависит от частоты вынуждающей силы.

На рисунке приведены графики функции при различных значениях коэффициента затухания . Как видно из рисунка, при некоторой определенной для данной системы частоте амплитуда колебаний достигает максимального значения. Это явление называется резонансом, а соответствующая частота - резонансной частотой. Чтобы определить резонансную частоту , нужно найти максимум функции (10) или, что тоже самое, минимум выражения, стоящего под корнем в знаменателе.

Продифференцировав это выражение по и приравняв нулю, мы получим условие, определяющее :

.

Это уравнение имеет три решения: и .

Решение, равное нулю, соответствует максимуму знаменателя. Из остальных двух решений отрицательное должно быть отброшено, как не имеющее физического смысла. Таким образом, для резонансной частоты получается одно значение

. (11)

Подставив это значение частоты в (10), получим выражение для амплитуды при резонансе:

. (12)

Из этого выражения следует, что при отсутствии сопротивления среды амплитуда при резонансе обращалась бы в бесконечность. Согласно (11) резонансная частота при тех же условиях (при ) совпадает с собственной частотой колебания системы .

Изображенная на рисунке совокупность графиков функции , соответствующих различным значением параметра , называется резонансными кривыми.

Из формулы (12) вытекает, что при малом затухании (т.е. при ) амплитуда при резонансе приближенно равна .

Разделим это выражение на смещение от положения равновесия под действием постоянной силы (), равное . В результате получим:

Таким образом, добротность Q показывает, во сколько раз амплитуда в момент резонанса превышает смещение системы из положения равновесия под действием постоянной силы той же величины, что и амплитуда вынуждающей силы (это справедливо лишь при небольшом затухании).

С явлением резонанса приходится считаться при конструировании машин и различного рода сооружений. Собственная частота колебаний этих устройств ни в коем случае не должна быть близка к частоте возможных внешних воздействий, т.к. в этом случае возникают вибрации, которые могут вызвать катастрофу. Вместе с тем явление резонанса часто оказывается весьма полезным, особенно в акустике, радиотехнике и т.д.

49. Получите уравнение плоской бегущей волны. Приведите график плоской бегу­щей волны.

Уравнением волны называется выражение, которое дает смещение колеблющейся частицы как функцию ее координат x, y, z и времени t:

,

где имеются в виду координаты равновесного положения частицы. Найдем вид функции в случае плоской волны, предполагая, что колебания носят гармонический характер. Для простоты направим оси координат так, чтобы ось x совпадала с направлением распространения волны. Тогда волновые поверхности будут перпендикулярными к оси x и, поскольку все точки волновой поверхности колеблются одинаково, смещение будет зависеть только от x и t:

Пусть колебания точек, лежащих в плоскости , имеют вид:

.

Найдем вид колебания точек в плоскости, соответствующей произвольному значению x. Для того, чтобы пройти путь от плоскости до этой плоскости, волне требуется время , где v - скорость распространения волны. Следовательно, колебания частиц, лежащих в плоскости x, будут отставать по времени на t от колебаний частиц в плоскости , т.е. будут иметь вид:

Итак, уравнение плоской волны, распространяющейся в направлении оси x, выглядит следующим образом:

Начальная фаза волны определяется выбором начал отсчета x и t. При рассмотрении одной волны начала отсчета времени и координаты обычно выбираются так, чтобы . Зафиксируем какое-либо значение фазы, положив

.

Это выражение определяет связь между временем t и тем местом x, в котором фаза имеет зафиксированное значение. Вытекающее из него значение dx/dt дает скорость, с которой перемещается данное значение фазы. Продифференцировав указанное выше выражение, получим

.

Таким образом, скорость распространения волны v есть скорость перемещения фазы, в связи с чем ее называют фазовой скоростью.

Уравнению плоской волны можно придать симметричный относительно x и t вид (полагаем ):

,

где введена величина , которая называется волновым числом. Таким образом

-

- уравнение плоской бегущей волны, распространяющейся вдоль оси x,

где - волновое число. Или

.

Теперь найдем уравнение сферической волны. Амплитуда колебаний в этом случае убывает с расстоянием от источника по закону 1/ r. Тогда получим

- уравнение сферической волны,

где А - постоянная величина, численно равная амплитуде на расстоянии от источника, равном единице.