Индуктивность контура. Явление самоиндукции

Токи самоиндукции в цепи, согласно правилу Ленца, препятствуют изменениям их вызвавшим: стремятся уменьшить нарастающий ток и поддержать убывающий. Это приводит к тому, что установление тока при замыкании цепи, содержащей индуктивность, и его убывание до нуля при размыкании являются процессами, растянутыми во времени.

a) Исследуем процесс размыкания цепи, содержащей индуктивность.

В момент времени t = 0 при силе тока I₀ = e /R отключим цепь от источника питания, переведя переключатель К из положения 1 в положение 2. Уменьшение тока в цепи автоматически порождает э.д.с. самоиндукции, следовательно закон Ома будет записываться линейным однородным дифференциальным уравнением 1-го порядка

Для решения дифференциального уравнения применим метод разделения переменных

Интегрируя обе части уравнения, получим

→

Где время релаксации; сила тока в начальный момент времени.

Следовательно, после отключения источника сила тока в цепи, содержащей индуктивность, убывает по экспоненциальному закону. Скорость убывания определяется временем релаксации t = L /R, т.е. временем, в течение которого сила тока уменьшается в е раз. Чем больше индуктивность цепи, тем больше время релаксации и медленнее уменьшается ток.

При размыкании цепи При замыкании цепи

Энергия магнитного поля

Для контура индуктивностью L, по которому течет ток I

Для соленоида

Так как и , то:

Магнитное поле соленоида однородно и сосредоточено внутри него, поэтому энергия заключена в объеме соленоида V = S∙ l и распределена в нем с объемной плотностью энергии :

Эффект Холла

(лаб. раб. 305)

Если металл (или полупроводник) с током І поместить в магнитное поле, то в проводнике возникает электрическое поле в направлении, перпендикулярном направлению магнитного поля и направлению тока І.

Под действием силы Лоренца электроны отклоняются к верхней грани пластины (она заряжается отрицательно), а у нижней грани образуется не скомпенсированный положительный заряд. То есть, между верхним и нижним краем пластины возникает дополнительное поперечное электрическое поле.

или: (холловская разность потенциалов).

Так как , то ,

То есть холловская разность потенциалов прямо пропорциональна индукции магнитного поля В, силе тока І и обратно пропорциональна толщине пластины d.

Магнитные свойства веществ

(лаб раб. 304)