Определение удельной теплоты перехода воды в пар

При температуре кипения

Цель работы: определение теплоты фазового перехода первого рода на примере испарения воды.

Теоретическая часть

Переход вещества из одной фазы в другую при изменении внешних условий: температуры, давления, магнитного и электрического полей и т.д. называется фазовым переходом. Значение температуры, давления или какой-либо другой физической величины, при которой происходит фазовый переход, называется точкой перехода.

Различают фазовые переходы двух родов. При фазовом переходе 1-го рода скачком меняются такие термодинамические характеристики вещества, как плотность, концентрация компонентов, а в единице массы вещества выделяется или поглощается вполне определенное количество теплоты, называемое теплотой фазового перехода. Примерами фазовых переходов 1-го рода являются испарение и конденсация, плавление и затвердевание, некоторые структурные переходы в твердых телах, например, образование мартенсита[3] в сплаве железо-углерод (сталь).

При фазовом переходе 2-го рода некоторая физическая величина, равная нулю с одной стороны от точки перехода, постепенно растет (от нуля) при удалении от точки перехода в другую сторону, при этом плотность изменяется непрерывно, теплота не выделяется и не поглощается. К примерам фазовых переходов 2-го рода относятся переход парамагнетик - ферромагнетик или переход металла в сверхпроводящее состояние при температуре ниже критической.

В жидкостях при любой температуре имеется некоторое количество молекул, энергия которых оказывается достаточной для того, чтобы преодолеть притяжение к другим молекулам, покинуть поверхность жидкости и перейти в газообразную фазу. Переход жидкости в газообразное состояние называется испарением. При испарении жидкость покидают наиболее быстрые молекулы, вследствие чего средняя энергия оставшихся молекул уменьшается, и жидкость охлаждается. Чтобы поддерживать температуру испаряющегося тела неизменной, к нему нужно подводить тепло. Количество теплоты, которое необходимо подвести к единице жидкости для превращения ее в пар при постоянной температуре, называется удельной теплотой перехода жидкости в пар. Обычно ее обозначают и измеряют в Дж/кг.

Теплота, подводимая к жидкости при изотермическом испарении, идет на работу по преодолению сил молекулярного взаимодействия и на работу , связанную с увеличением объема вещества при переходе его из жидкого состояния в газообразное.

Работа при испарении единицы массы будет численно равна разности внутренних энергий пара и жидкости. Так как средние кинетические энергии молекул пара и жидкости одинаковы при постоянной температуре, разность удельных внутренних энергий будет равна разности потенциальных энергий единицы массы пара и жидкости. Согласно теории Ван-дер-Ваальса[4] межмолекулярное взаимодействие приводит к появлению добавочного внутреннего давления, которое равно:

, (1)
где - постоянная Ван-дер-Ваальса для единицы массы жидкости, - удельный объем. Тогда работа против сил межмолекулярного взаимодействия при испарении единицы массы жидкости будет равна:

, (2)

где - удельный объем жидкости, - удельный объем пара. Работу , совершаемую против внешнего давления, при испарении единицы массы жидкости найдем по формуле:

, (3)

где p - внешнее давление.

Удельная теплота перехода жидкости в пар равна сумме этих работ:

. (4)

Удельная теплота перехода жидкости в пар зависит от природы жидкости, а для данной жидкости является функцией температуры. С увеличением температуры удельная теплота перехода жидкости в пар убывает. В критическом состоянии различие между жидкостью и ее насыщенным паром исчезает, и удельная теплота перехода обращается а нуль, т.к. .

Экспериментальная часть