Расчет расхода через трубу в режимах со скачками

N0	Рассчитываемая величина	Размер-ность	Скорость на входе
			1.5602	1.6	1.67	1.74
1		-	0.67009	0.62819	0.55198	0.47412
2		кг/с	1.81368	1.70027	1.49400	1.28327
3			1	1	1	1
4		-	1	1	1	1
5		бар	2.27831	2.13585	1.87673	1.61201
6		кг/с	1.81368	1.70027	1.49400	1.28327
7		бар	1.20365	1.12839	0.99150	0.85164
8		-	0.35402	0.33188	0.29162	0.25048
9		-	2.82474	3.01315	3.42916	3.99230
10		-	0.79141	0.74193	0.65192	0.55996
11		-	2.82479	3.01320	3.42923	3.99237

    и  примем из табл. 4.

       По результатам табл. 22 продолжаем построения на рис. 8 - 10

4.3.9. Расчет кэффициентов сохранения давления торможения

Таблица 22

Расчет кэффициентов сохранения давления торможения

N0	Рассчитываемая величина	Размер-ность
			1.56021	1.6	1.67	1.74
1		бар	2.27831	2.13585	1.87673	1.612
2		-	0.67009	0.6282	0.55198	0.47412
3		-	0.67009	0.6282	0.55198	0.47412

       По данным табл. 23 достраиваем рис. 12.

1. Выводы

1. При течении в цилиндрической трубе с трением дозвуковые потоки ускоряются, а сверхзвуковые тормозятся.
2. Пределно возвожным случаем для любой скорости на входе является критический режим, то есть достижение потоком в выходном сечении трубы скорости звука ().
3. При дозвуковой скорости на входе  при длине трубы меньше критического значения на выходе так же будет дозвуковая скорость .
4. При дозвуковой скорости на входе  при длине трубы равной критической для данного  скорость на выходе равна скорости звука ().
5. Если при , , то скорость на входе изменится в соотвествии с формулой .
6. При сверхзвуковой скорости на входе  и длине трубы меньше критической в конце трубы сохраняется сверхзвуковая скорость .
7. При  и  скорость в конце трубы критическая ().
8. При  и  плавное торможение сверхзвукового потока невозможно. В некотором сечении трубы возникает прямой скачок уплотненя, за которым устанавливается конфузорное дозвуковое течение.
9. Скачок уплотнения распологается тем ближе к началу трубы, чем меньше началная сверхзвуковая скорость. При значении  скачок располагается во входном сечении.
10. При дозвуковой скорости на входе  и заданной длине трубы максимальным расход газа пройдет через трубы при .
11. Критическое отношение давлений для течений с трением будет меньше, чем для изоэнтропного течения:

.

1. Критический режим  устанавливается при перепаде давления на трубу  при заданном значении скорости . При этом , где  – перепад, необходимый для достижения  в течении без трения (изоэентропном).
2. Коэффициент восстановления давления полного торможения в выходном сечении при критических режимах  совпадает со значением приведенного расхода в началным сечении трубы :

1. При дозвуковых течениях температура по длине трубы меняется мало, что дает основание в технических расчетах считать течение в трубе изотермическим.
2. Во всех расчетах полагалось, что заданные скорости на входе в трубу обеспечиваются соотвествующими давленями на входе () и на выходе ().

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Расчет течения газа в трубе с трением при заданной скорости потока на входе / Иван. гос. энерг. ун-т; Сост. А.В. Антипин, С.В. Кириллов, А.Р. Горнушкин.– Иваново, 1997, 64 с.
2. Таблицы газодинамических функций  и  / Иван. гос. энерг. ун-т; Сост. А.В. Антипин, А.И. Кисилев, В.А. Буданов.– Иваново, 2008, 40 с.
3. Таблицы газодинамических функций, k=1,4 / Иван. гос. энерг. ун-т; Сост. А.В. Антипин, Т.Ю. Мельникова, С.А. Панков.– Иваново, 1994.

ПРИЛОЖЕНИЕ