Глава 2. Физические процессы в дуговом разряде

Электрический разряд в газах

Виды разряда

В обычном (нормальном) состоянии газы являются хорошими электрическими изоляторами - диэлектриками. Однако, приложив достаточно сильное электрическое поле, можно вызвать наруше­ние изолирующих свойств газа (пробой) и его ионизацию: в газе возникают заряженные частицы, и он становится проводником, благодаря чему появляется возможность пропускать через провод­ник электрический ток и воздействовать на него электромагнит­ными полями. Протекание тока через газ получило название элек­трического разряда в газах (или газового разряда). Различают самостоятельный и несамостоятельный газовые разряды, послед­ний прекращается при устранении внешнего источника ионизации. Явления, возникающие при протекании электрического тока через газ, зависят от рода и давления газа, от материала, из которого из­готовлены электроды, от геометрии электродов и соединяющего их канала, а также от величины протекающего тока.

Газовый разряд может быть неустойчивым (например, искро­вым) и устойчивым (стационарным). В дальнейшем будем рас­сматривать только самостоятельные и стационарные газовые раз­ряды. Их можно классифицировать по внешнему виду: темновой (таунсендовский), тлеющий, в том числе коронный, и дуговой раз­ряды. Например, если в длинной цилиндрической стеклянной трубке, заполненной газом при давлении около 100 Па, медленно повышать разность потенциалов между катодом и анодом, то приборы фиксируют наличие тока начиная с 10^-12А. Он появляется вследствие вызываемой космическими лучами ионизации в объеме газа на стенках трубки и на электродах. С помощью ограничи­вающего сопротивления можно получить все три формы разряда (рис. 2.1). Темновой разряд переходит в тлеющий, который от­личается уже заметным свечением, используемым в газосветных трубках. При этом катодное падение потенциала U _к ≥ 100 В; плотность тока j ≈ 10^-2... 10^-1 А/см².

Практически повсюду, за исключением приэлектродных облас­тей, ионизованный газ электронейтрален, т. е. представляет собой слабоионизованную неравновесную плазму. Это так называемый положительный столб тлеющего разряда. Температура атомов или молекул газа в тлеющем разряде практически не повышается и равна 300...350 К.

 

 

 

 

Затем через аномальный тлеющий разряд происходит переход к дуговому разряду (существующему, как правило, на токах более 1 А, низком общем   напряжении - менее 100 В) с катодным паде­нием потенциала   U _к ≤ 20 В и большой плотностью тока на катоде: j_к ≈ 10²...10⁵ А/см². Дуговой разряд, или дуга, характеризуется высокой температурой газа в проводящем плазменном канале (при атмосферном давлении Т = 5000...50000 К) и высокими концен­трациями частиц в катодной области.

 

Возбуждение дуги и ее зоны

 

Возбуждение дуги возможно в следующих случаях:

1) при переходе из устойчивого маломощного газового разряда в дуговой (см. рис. 2.1);

2) в процессе создания высокоионизованного потока пара, пе­рекрывающего межэлектродное пространство (в большинстве слу­чаев с помощью третьего электрода);     

3)при электрическом пробое газового или вакуумного проме­жутка между электродами, обеспечивающем переход из неустойчивого искрового разряда в устойчивый разряд (осуществляется подачей импульса высокой частоты и высокого напряжения);

4) при размыкании контактов или разрыве перемычки между электродами в цепи с током.

При сварке плавящимся электродом обычно используют дугу размыкания, а при сварке неплавящимся вольфрамовым электро­дом - высокочастотный вспомогательный разряд от осциллятора. Импульс высокого напряжения получают обычно с помощью кон­денсатора. При сварке угольным (графитовым) электродом дугу возбуждают, используя чаще всего третий электрод.

В газовых промежутках (при атмосферном давлении) с резко неоднородным электрическим полем напряжение возбуждения са­мостоятельного дугового разряда не совпадает с напряжением про­боя, которому соответствует перекрытие газового промежутка плазменным каналом с падающей вольт-амперной характеристикой. В этих условиях сопротивление плазменного канала, перекрываю­щего межэлектродный промежуток разряда, становится меньше, чем сопротивление внешней цепи, включая внутреннее сопротивле­ние источника напряжения. Поэтому правильно считать, что при достаточной мощности источника напряжения искровой пробой завершается образованием плазменного канала дуги.

В самостоятельном дуговом разряде начиная с токов выше нескольких ампер наблюдается неравномерное распределение потенциала и температуры между электродами (рис. 2.2, 2.3).

 

 

 

 

Скачки потенциала в катодной и анодной областях обусловле­ны скоплениями пространственного заряда и повышенным сопро­тивлением этих областей по сравнению со столбом дуги.

Неравномерным оказывается и распределение температуры по длине столба дуги. Высокие значения температуры в столбе дуги (плазменном канале) снижаются до существенно меньших значе­ний на поверхности электродов. Все это приводит к тому, что условия в приэлектродных областях заметно отличаются от условий в плаз­менном канале (шнуре), и, следова­тельно, при изучении процессов в дуге следует выделить три зоны: катодную 1, анодную 2 и столб дуги 3 (рис. 2.4).

В газовом промежутке между двумя электродами заряженные частицы мо­гут возникнуть во всех трех зонах, но главным образом они появляются в ре­зультате процессов эмиссии на катоде и объемной ионизации в столбе дуги. В связи с ограниченностью эмиссии элек­тронов столб дуги (как и любой про­водник) вдали от катода сохраняет по отношению к нему положительный потенциал, поэтому часто его называют положительным столбом. В то же время не следует за­бывать, что плазма столба обычно квазинейтральна.