Перенос источников ЭДС и источников тока

На участке цепи (рис.1.20,а) между узлами айв имеется источник ЭДС. Этот источник можно перенести в ветви с R_t и R₂, а узел а устра­нить и получить участок на рис, 1.20,6. Эквивалентный переход поясня­ет рис.1.20,в, где точки с, d, b имеют одинаковый потенциал и поэтому могут быть объединены в одну точку в.

Участок цепи авс на рис. 1.21,а, между крайними точками а и с ко­торого присоединен источник тока J, может быть заменен участком авс (рис. 1.21,6), отличающимся от участка на рис. 1.21,а тем, что источник

тока между точками а и с заменен на два источника, присоединенных параллельно Rj и R₂. Эквивалентность выполненной замены следует из нсичменности значений токов в каждом из узлов. Ток в узле в не изме­нился, так как в этот узел добавили и вычли ток J.

Практически источники переносят при преобразовании схем с целью их у)трощения и при записи уравнений по методу контурных токов и учловых потенциалов в матричном виде.

31. Расчет цепей при синусоидальных токах.

 Для анализа и расчета электрических цепей постоянного тока разрабо­тан ряд методов и приемов, облегчающих решение по сравнению с решением системы уравнений при непосредственном использовании за­конов Кирхгофа. Из гл. 2 известно, что к числу таких методов относятся методы контурных токов, узловых потенциалов, эквивалентного генера­тора и т. д. Известно также, что окончательные расчетные формулы этих методов получают в результате выводов, в основу которых положены первый и второй законы Кирхгофа.

Поскольку первый и второй законы Кирхгофа справедливы и для це­пей синусоидального тока, можно было бы записать уравнения для мгно­венных значений величин цепей синусоидального тока, перейти от них к уравнениям в комплексах и затем повторить вывод всех формул гл. 2 для цепей синусоидального тока. Понятно, что проделывать выводы за­ново нет необходимости.

В том случае, когда отдельные ветви электрической цепи синусоидаль­ного тока не связаны между собой магнитно, все расчетные формулы гл. 2 пригодны и для расчета цепей синусоидального тока, если в этих формулах вместо постоянного тока / подставить комплекс тока /, вмес­то проводимости g— комплексную проводимость У, вместо сопротивле­ния R — комплексное сопротивление Z и вместо постоянной ЭДС Е — комплексную ЭДС Ё.

Если же отдельные ветви электрической цепи синусоидального тока связаны друг с другом магнитно (это имеет место при наличии взаимо­индукции), то падение напряжения на каком-либо участке цепи зависит не только от тока данной ветви, но и от токов тех ветвей, с которыми данная ветвь связана магнитно. Расчет электрических цепей синусоидаль­ного тока при наличии в них магнитно-связанных ветвей приобретает ряд особенностей, которые не могут быть учтены, если в формулах гл. 2 не­посредственно заменить £ на £, R на Z и g на Y.