Тема 1. Лагранжев формализм для непрерывных систем.

            1. Переход от дискретной системы к непрерывной.

            2. Вариационный принцип для непрерывной одномерной системы (принцип наименьшего действия).

На конкретном примере продемонстрируем, каким образом можно по­строить лагранжев формализм при переходе от дискретных систем к непрерыв­ным.

Переход от дискретной системы к непрерывной.

Для простоты рассмотрим дискретную модель бесконечно длинной од­номерной струны. Дискретная модель представляется в виде бесконечной одномерной совокупности материальных точек массы , расположенных на расстоянии  друг от друга, и соединенных пружинами жесткости k. Обозначим продольное смещение n -ой материальной точки из поло­жения равновесия в момент времени t величиной , а скорость смещения -

Функция Лагранжа этой дискретной модели имеет вид:                             

                                                         (1.1)

В выражении (1.1) потенциальная энергия взаимодействия материаль­ных точек посредством потенциальной упругой силы определена так:                   

                            (1.2)

Из соотношения (1.2) следует

                                           (1.3)                     

Следовательно, - сила, с которой материальные точки «n -1» и «n +1» действуют на материальную точку «n».

Уравнения Лагранжа-Эйлера, которые можно получить на основе функции Лагранжа (1.1), выглядят так:                                

                                                                              (1.4)                                                 

Как видно из (1.4) смещение  является обобщенной координатой системы.

Используя уравнение (1.1) и (1.4), получим:

                                              (1.5)

Таким образом, если система состоит из бесконечного числа материальных точек, то такая система имеет бесконечное число степеней свободы и этим степеням свободы соответствует бесконечное число обобщенных коорди­нат и уравнений движения (1.5), которым удовлетворяют эти координаты.

Перейдем теперь к непрерывной одномерной системе типа одномерной бесконечной струны и рассмотрим распространение продольных возмуще­ний в этой струне. Для этого осуществим следующую схему замены:

- линейная плотность.

тогда функция Лагранжа (1.1) примет вид:

где - модуль Юнга.

Таким образом, функция Лагранжа L имеет вид:                                  

                                                                                               (1.6)

Согласно (1.6) L (x) можно называть плотностью функции Лагранжа или лагранжианом и эта плотность функции для распространения продольных возмущений вдоль одномерной струны определяется следующим образом:

                                                                         (1.7)

Классические поля, соответствующие определённым элементарным частицам, являются непрерывными волновыми функциями, обладающими определенными трансформационными свойствами относительно преобра­зования пространственно-временных координат.

Одним из наиболее подходящих формализмов для построения уравне­ний движения для полевых функций является математический аппарат не­прерывных систем, в котором используются вариационные принципы. В системе вариационных принципов лагранжев формализм более приспо­соблен для учета квантовомеханических и трансформационных релятиви­стских свойств элементарных частиц.